Перейти к содержанию

Главное меню:

Территория электротехнической информации WEBSOR

Найти

Резонанс в цепи несинусоидального тока

Основы > Теоретические основы электротехники

Резонанс в цепи несинусоидального тока

При несинусоидальных напряжениях и токах явление резонанса усложняется, так как возможны отдельные резонансы гармонических составляющих.
Предположим, что источник несинусоидального напряжения, состоящего из трех гармоник, подключен к последовательному контуру (рис. 12.19).
Ток каждой из гармоник



Если, например, индуктивность L изменять от нуля до бесконечности, то действующее значение каждой из составляющих тока будет изменяться по резонансной кривой от
при L = 0 до при и далее будет снижаться до нуля при .

Рис. 12.19

На рис. 12.19 штриховой линией построены резонансные кривые для трех гармонических составляющих периодического несинусоидального тока. Значения индуктивности L при резонансах обратно пропорциональны квадрату номера гармоники:



Кривая общего действующего тока



при достаточно малом
r имеет три резко выраженных максимума, соответствующих резонансным значениям индуктивности.
Аналогичные зависимости получаются и при изменении емкости или частоты, если, конечно, в последнем случае форма кривой напряжения остается неизменной.
В цепях, содержащих источники несинусоидальных ЭДС и токов, резонансные явления могут применяться для выделения требуемых частот и, наоборот, для подавления нежелательных частот.

Пример 12.10. Несинусоидальное напряжение u' на выводах 1-1' четырехполюсника (рис. 12.20, а) получено в результате двух-полупериодного выпрямления синусоидального напряжения с угловой частотой w (см. приложение 3, строка 9).
Последовательный контур
и параллельный настроены в резонанс на 2-ю гармонику 2w, т. е. .
Найти действующее значение напряжения
u" на выводах 2-2' и коэффициент искажения в режиме холостого хода при следующих параметрах: .

Рис. 12.20

Решение. В напряжении u" выделяется 2-я гармоника, так как для нее сопротивление последовательного контура и проводимость параллельного контура равны нулю, в то время как для всех остальных гармоник соответствующие сопротивление и проводимость конечны и растут с номером гармоники.
В режиме холостого хода, как следует из рис. 12.20, а, для каждой гармоники
где


Разложив напряжение
u' в ряд по формуле, приведенной в строке 9 приложения 3, получим, что постоянная составляющая u" равна нулю (постоянного тока в последовательном контуре нет), 1 -й гармоники u" нет, так как ее не содержит напряжение u' (нет и всех высших нечетных гармоник).
Для 2-й гармоники
, а , поэтому напряжения на входе и выходе четырехполюсника одинаковы: .
Для 4-й гармоники
, и, следовательно, .
Для 6-й гармоники
и .
Восьмой и более высокими гармониками можно пренебречь.
Таким образом, действующее напряжение на вторичных выводах


действующее напряжение основной (2-й) гармоники
, и коэффициент искажения .
В целях улучшения формы кривой
u" целесообразно включить параллельно контуру конденсатор и обеспечить для напряжения 4-й гармоники резонанс токов в контуре при . В этом случае для 4-й гармоники , и, следовательно, .
Для 6-й гармоники
и получается .
Действующее напряжение
, и коэффициент искажения (рис. 12.20, б).
Такая схема представляет собой частный случай полосового фильтра и может быть применена для увеличения частоты вдвое (умножитель частоты). На аналогичном принципе основываются утроители частоты и умножители частоты большей кратности.




Основы | Электромашины | Оборудование | Нормы | Подстанция | Электроснабжение | Освещение | Воздушная линия | Карта сайта


Назад к содержанию | Назад к главному меню